Energía potencial convectiva disponible; inhibición convectiva কী?

Ejemplo 21.20 (La energía del sondeo de Norman)

Elévese el aire de superficie del Ejemplo 21.4. Se satura a $964\,\mathrm{hPa}$, $64\,\mathrm{m}$ más arriba, y sigue una adiabática húmeda. Por debajo de $900\,\mathrm{hPa}$ el sondeo está él mismo casi saturado y la porción se mantiene unas décimas de grado más fría que su entorno; luego llega la inversión entre $908\,\mathrm{hPa}$ y $889\,\mathrm{hPa}$, donde la temperatura sube $4.1\,\mathrm{K}$ en $178\,\mathrm{m}$ y la porción se encuentra $5\,\mathrm{K}$ demasiado fría. Solo se vuelve más cálida que su entorno a $732\,\mathrm{hPa}$, $2.4\,\mathrm{km}$ sobre el suelo, su NCL, y sigue más cálida hasta su NE a $236\,\mathrm{hPa}$, $10.9\,\mathrm{km}$ sobre el nivel del mar, justo por debajo de la tropopausa que el sondeo señala a $235\,\mathrm{hPa}$. Sobre una malla fina de presiones, las áreas de la figura skew-T dan CAPE $= 2100\,\mathrm{J}/\mathrm{kg}$ y CIN $= -200\,\mathrm{J}/\mathrm{kg}$ con la temperatura, y $2230\,\mathrm{J}/\mathrm{kg}$ y $-130\,\mathrm{J}/\mathrm{kg}$ con la temperatura virtual: la humedad de la porción añade su propia flotación. La teoría de la porción da $w_{\max} = \sqrt{2 \times 2100} = 65\,\mathrm{m}/\mathrm{s}$.