Énergie potentielle convective disponible ; inhibition convective কী?

Exemple 21.20 (L’énergie du radiosondage de Norman)

Soulevons l’air de surface de l’Exemple 21.4. Il sature à $964\,\mathrm{hPa}$, $64\,\mathrm{m}$ plus haut, et suit une adiabatique humide. Sous $900\,\mathrm{hPa}$, le radiosondage est lui-même presque saturé et la particule reste quelques dixièmes de degré plus froide que son environnement ; vient ensuite l’inversion entre $908\,\mathrm{hPa}$ et $889\,\mathrm{hPa}$, où la température monte de $4.1\,\mathrm{K}$ sur $178\,\mathrm{m}$ et où la particule se trouve $5\,\mathrm{K}$ trop froide. Ce n’est qu’à $732\,\mathrm{hPa}$, $2.4\,\mathrm{km}$ au-dessus du sol, qu’elle devient plus chaude que son environnement : c’est son LFC ; elle le reste jusqu’à son EL, à $236\,\mathrm{hPa}$, $10.9\,\mathrm{km}$ au-dessus du niveau de la mer, juste sous la tropopause que le radiosondage situe à $235\,\mathrm{hPa}$. Sur une grille fine de pressions, les aires du diagramme skew-T donnent une CAPE $= 2100\,\mathrm{J}/\mathrm{kg}$ et une CIN $= -200\,\mathrm{J}/\mathrm{kg}$ avec la température, et $2230\,\mathrm{J}/\mathrm{kg}$ et $-130\,\mathrm{J}/\mathrm{kg}$ avec la température virtuelle : l’humidité de la particule ajoute sa propre flottabilité. La théorie de la particule donne $w_{\max} = \sqrt{2 \times 2100} = 65\,\mathrm{m}/\mathrm{s}$.