Física · Glossário

O que é Cavidade laser?

Também chamado de: laser

Definição 23.7 Física universitária — 2.º ano · Capítulo 23 — O laser: emissão estimulada e feixes gaussianos

Um laser é um meio amplificador de comprimento \ell colocado entre dois espelhos (refletâncias R1R_1, R2R_2) separados por uma distância LL: uma cavidade de Fabry–Pérot (Capítulo 21). Um dos espelhos, o acoplador de saída, é parcialmente transmissor (T2=1R2T_2 = 1 - R_2 de alguns por cento) e deixa o feixe sair. A luz que dá a volta na cavidade é amplificada duas vezes pelo meio e atenuada pelos espelhos e pelas outras perdas (espalhamento, absorção, difração).

A curva de ganho do meio (largura ), o limiar fixado pelas perdas e o pente de modos da cavidade espaçados de c/2L: só os modos sob a curva e acima do limiar (em traço grosso) oscilam.
A curva de ganho do meio (largura Δν\Delta\nu), o limiar fixado pelas perdas e o pente de modos da cavidade espaçados de c/2Lc/2L: só os modos sob a curva e acima do limiar (em traço grosso) oscilam.

Exemplos

Exemplo 23.11 (O laser de hélio–neônio)

Um tubo de vidro de 30cm30\,\mathrm{cm} de comprimento, com 1mm1\,\mathrm{mm} de diâmetro interno, contendo hélio e neônio a cerca de um milésimo de atmosfera, atravessado por uma descarga de alguns miliampères. Os elétrons excitam o hélio a um nível metaestável a 20.6eV20.6\,\mathrm{eV}, que passa sua energia por colisão a um nível do neônio a quase exatamente a mesma altura; dali o neônio decai para um nível inferior (que se esvazia depressa para o estado fundamental — quatro níveis) emitindo em 632.8nm632.8\,\mathrm{nm}. O ganho de pequeno sinal é minúsculo, alguns por cento por passagem, de modo que os espelhos devem ser excelentes (R1=0.999R_1 = 0.999, R2=0.99R_2 = 0.99) e o tubo, limpo; a linha de ganho é alargada por efeito Doppler até Δν1.5GHz\Delta\nu \approx 1.5\,\mathrm{GHz}, os modos estão separados de c/2L=500MHzc/2L = 500\,\mathrm{MHz}, de modo que dois ou três modos oscilam ao mesmo tempo. Saída de 1mW1\,\mathrm{mW} para vários watts de descarga: eficiência de 10410^{-4}; mas um comprimento de onda definido a 10610^{-6} e um feixe que permanece com 1mm1\,\mathrm{mm} de largura por todo o laboratório.

Exemplo 23.14 (Cortar, ler, apontar)

Um laser de dióxido de carbono de 1kW1\,\mathrm{kW} em 10.6µm10.6\,\text{µ}\mathrm{m}, com raio de feixe 10mm10\,\mathrm{mm}, focalizado por f=100mmf = 100\,\mathrm{mm}: w0=34µmw_0' = 34\,\text{µ}\mathrm{m}, irradiância de pico 2P/πw02=5×1011W/m22P/\pi w_0'^2 = 5 \times 10^{11}\,\mathrm{W}/\mathrm{m}^{2} — o aço ferve. Um apontador de 1mW1\,\mathrm{mW}, w0=0.5mmw_0 = 0.5\,\mathrm{mm} em 633nm633\,\mathrm{nm}: θ=0.4mrad\theta = 0.4\,\mathrm{mrad}, uma mancha de 4cm4\,\mathrm{cm} a 50m50\,\mathrm{m}, uma irradiância de 2.5kW/m22.5\,\mathrm{kW}/\mathrm{m}^{2} na saída — acima da luz do Sol, razão pela qual mesmo um miliwatt jamais deve entrar num olho: o cristalino o focalizaria numa mancha de 10µm10\,\text{µ}\mathrm{m} sobre a retina, a milhões de watts por metro quadrado. Um leitor de disco em 650nm650\,\mathrm{nm} com uma lente de abertura numérica 0.60.6 focaliza em cerca de λ/2NA0.5µm\lambda/2\mathrm{NA} \approx 0.5\,\text{µ}\mathrm{m}, o tamanho de um sulco.

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