Alle boeken

Professioneel

Apps Over Coach Inloggen Begin met lezen

Wiskunde · Begrippenlijst

Wat is Mollifiers?

Definitie 12.8 Universitaire wiskunde — Bachelor jaar 3 · Hoofdstuk 12 — De ruimten Lp

De functie

ρ(x)={c exp⁡(−11−∥x∥2)∥x∥<1,0∥x∥≥1,\rho(x) = \begin{cases} c\,\exp\Bigl(-\dfrac{1}{1 - \norm x^2}\Bigr) & \norm x < 1,\\ 0 & \norm x \geq 1, \end{cases}

met cc zo genormeerd dat ∫ρ=1\int\rho = 1, is C∞\mathcal C^\infty op Rd\R^d: de kern van de zaak is dat t↦e−1/t1t>0t \mapsto \eu^{-1/t}\mathbf 1_{t>0} C∞\mathcal C^\infty is op R\R, met alle afgeleiden in 0+0^+ gelijk aan 00 (elke afgeleide is P(1/t)e−1/tP(1/t)\eu^{-1/t} voor een veelterm PP, en dat gaat naar 00; inductie). Voor ε>0\varepsilon > 0 stellen we ρε(x)=ε−dρ(x/ε)\rho_\varepsilon(x) = \varepsilon^{-d}\rho(x/\varepsilon): met drager in Bˉ(0,ε)\bar B(0, \varepsilon) en nog steeds integraal 11.

Voorbeelden

Voorbeeld 12.10 (∣x∣\abs x gladstrijken, met snelheden)

Neem f(x)=∣x∣f(x) = \abs x op R\R (lokaal L1L^1; de stelling is op elk begrensd venster van toepassing) en een symmetrische mollifier ρε\rho_\varepsilon. Dan is

fε(x)=(f∗ρε)(x)=∫∣x−y∣ ρε(y)  ⁣dyf_\varepsilon(x) = (f * \rho_\varepsilon)(x) = \int\abs{x - y}\,\rho_\varepsilon(y)\,\dd y

C∞\mathcal C^\infty; ver van de knik gebeurt er niets: voor ∣x∣≥ε\abs x \geq \varepsilon is ∣x−y∣\abs{x - y} lineair in xx op de drager van ρε\rho_\varepsilon, zodat fε(x)=∣x∣f_\varepsilon(x) = \abs x exact (de symmetrie doodt de correctie). Nabij 00 kost het gladstrijken precies

0≤fε(0)=∫∣y∣ ρε(y)  ⁣dy≤ε,∥fε−f∥∞≤ε:0 \leq f_\varepsilon(0) = \int\abs y\,\rho_\varepsilon(y)\,\dd y \leq \varepsilon, \qquad \norm{f_\varepsilon - f}_\infty \leq \varepsilon :

de benaderingsfout blijft opgesloten in de ε\varepsilon-omgeving van de singulariteit en is van haar grootte. Ondertussen is fε′′≥0f_\varepsilon'' \geq 0 overal (ff is convex, en convolutie tegen ρε≥0\rho_\varepsilon \geq 0 behoudt de convexiteit), met ∫fε′′=fε′(∞)−fε′(−∞)=2\int f_\varepsilon'' = f_\varepsilon'(\infty) - f_\varepsilon'(-\infty) = 2: de tweede afgeleide is een bult van massa 22 geperst in een breedte O(ε)O(\varepsilon), dus ∥fε′′∥∞≳ε−1\norm{f_\varepsilon''}_\infty \gtrsim \varepsilon^{-1}. Gladstrijken is een ruil: uniforme fout O(ε)O(\varepsilon) tegen explosie van de afgeleide O(ε−1)O(\varepsilon^{-1}) — precies de wisselkoers die de kwantitatieve analyse (interpolatieongelijkheden, de ideeënkring van Probleem 12.1) formaliseert.

Lees in het hoofdstuk →