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Física · পরিভাষা

Cavidad láser কী?

অন্য নাম: láser

Definición 23.7 Física universitaria — segundo año · অধ্যায় 23 — El láser: emisión estimulada y haces gaussianos

Un láser es un medio amplificador de longitud ℓ\ell colocado entre dos espejos (reflectancias R1R_1, R2R_2) separados una distancia LL: una cavidad de Fabry–Pérot (Capítulo 21). Uno de los espejos, el espejo de salida, transmite en parte (T2=1−R2T_2 = 1 - R_2, de un pequeño porcentaje) y deja salir el haz. La luz que da la vuelta a la cavidad queda amplificada dos veces por el medio y atenuada por los espejos y por las demás pérdidas (dispersión, absorción, difracción).

La curva de ganancia del medio (de anchura ), el umbral que fijan las pérdidas y el peine de modos de la cavidad separados c/2L: solo oscilan los modos que quedan bajo la curva y por encima del umbral (en trazo grueso).
La curva de ganancia del medio (de anchura Δν\Delta\nu), el umbral que fijan las pérdidas y el peine de modos de la cavidad separados c/2Lc/2L: solo oscilan los modos que quedan bajo la curva y por encima del umbral (en trazo grueso).

উদাহরণ

Ejemplo 23.11 (El láser de helio–neón)

Un tubo de vidrio de 30 cm30\,\mathrm{cm} de largo, con un diámetro interior de 1 mm1\,\mathrm{mm}, que contiene helio y neón a cerca de una milésima de atmósfera, atravesado por una descarga de unos pocos miliamperios. Los electrones excitan el helio a un nivel metastable a 20.6 eV20.6\,\mathrm{eV}, que cede su energía por colisión a un nivel del neón a casi exactamente la misma altura; desde ahí el neón decae a un nivel inferior (que se vacía deprisa al fundamental — cuatro niveles) emitiendo a 632.8 nm632.8\,\mathrm{nm}. La ganancia en pequeña señal es minúscula, de un pequeño porcentaje por pasada, así que los espejos han de ser excelentes (R1=0.999R_1 = 0.999, R2=0.99R_2 = 0.99) y el tubo, limpio; la raya de ganancia está ensanchada por Doppler hasta Δν≈1.5 GHz\Delta\nu \approx 1.5\,\mathrm{GHz}, los modos están separados c/2L=500 MHzc/2L = 500\,\mathrm{MHz}, así que oscilan dos o tres modos a la vez. Salida de 1 mW1\,\mathrm{mW} para varios vatios de descarga: rendimiento 10−410^{-4}; pero con una longitud de onda definida hasta 10−610^{-6} y un haz que sigue midiendo 1 mm1\,\mathrm{mm} de ancho a lo ancho del laboratorio.

Ejemplo 23.14 (Cortar, leer, apuntar)

Un láser de dióxido de carbono de 1 kW1\,\mathrm{kW} a 10.6 µm10.6\,\text{µ}\mathrm{m}, con un radio de haz de 10 mm10\,\mathrm{mm}, enfocado con f=100 mmf = 100\,\mathrm{mm}: w0′=34 µmw_0' = 34\,\text{µ}\mathrm{m}, irradiancia de pico 2P/πw0′2=5×1011 W/m22P/\pi w_0'^2 = 5 \times 10^{11}\,\mathrm{W}/\mathrm{m}^{2} — el acero hierve. Un puntero de 1 mW1\,\mathrm{mW}, con w0=0.5 mmw_0 = 0.5\,\mathrm{mm} a 633 nm633\,\mathrm{nm}: θ=0.4 mrad\theta = 0.4\,\mathrm{mrad}, una mancha de 4 cm4\,\mathrm{cm} a 50 m50\,\mathrm{m} y una irradiancia de 2.5 kW/m22.5\,\mathrm{kW}/\mathrm{m}^{2} a la salida — por encima de la luz solar, razón por la que ni un milivatio debe entrar nunca en un ojo: el cristalino lo enfocaría en una mancha de 10 µm10\,\text{µ}\mathrm{m} en la retina a millones de vatios por metro cuadrado. Un lector de discos a 650 nm650\,\mathrm{nm} con una lente de apertura numérica 0.60.6 enfoca en unos λ/2AN≈0.5 µm\lambda/2\mathrm{AN} \approx 0.5\,\text{µ}\mathrm{m}, el tamaño de un hoyo.

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