(प्रेरणा: किसी छोटे अंतराल पर M(t+h)≈M(t)+hf′(t), अतः चाप ऐसे बहुभुज के निकट है जिसके खंडों की लंबाइयों का योग ∥f′∥ का रीमान योग है, प्रमेय 15.20।) ध्रुवीय वक्रr=r(θ) के लिए वेग r′u+rv के घटक लांबिक हैं, अतः
L=∫θ1θ2r′(θ)2+r(θ)2dθ.
लंबाई चुने गए (एकदिष्ट, C1) प्राचलन पर निर्भर नहीं करती: समाकल में t=φ(s) प्रतिस्थापित करने पर (प्रमेय 15.15) f′φ′ से और dtφ′−1 से गुणित हो जाता है।
साइक्लॉयड का एक मेहराब (त्रिज्या R=1), t=2 पर लुढ़कता वृत्त, और सप्ताहांत समस्या की दोनों निर्देशक रेखाएँ: स्पर्श-बिंदु तक की जीवा MC वक्र का अभिलंब है, और वृत्त के शीर्ष तक की जीवा MTस्पर्शरेखीय।
उदाहरण
उदाहरण 24.10(जाँच: वृत्त)
[0,2π] पर f(t)=(Rcost,Rsint) के लिए: ∥f′∥=R, अतः L=2πR — अर्थात् परिभाषा परिधि ही लौटा देती है। पुनःप्राचलन की परीक्षा: [0,π] पर प्रतिचित्रणg(t)=(Rcos2t,Rsin2t)वही वृत्त दुगुनी चाल ∥g′∥=2R से खींचता है, और
∫0π2Rdt=2πR
फिर वही: आधा समय, दुगुनी चाल, वही लंबाई — अर्थात् परिभाषा में वादा की गई अपरिवर्तिता, एक बार संख्याओं पर देख ली गई। (g को पूरे [0,2π] पर चलाने से 4πR मिलता: दो बार पार किया गया वक्र यात्रा के रूप में दुगुना लंबा है; लंबाई प्राचलित पथ नापती है, और अंतराल का ईमानदार लेखा-जोखा संगणना का ही हिस्सा है।) ऐस्ट्रॉयड (cos3t,sin3t) के लिए: ∥f′∥=3∣sintcost∣=23∣sin2t∣, और सममिति से L=4∫0π/223sin2tdt=6: अर्थात् इकाई वृत्त के भीतर खिंचा हुआ वक्र, जिसकी लंबाई6<2π है। सप्ताहांत समस्या सबसे प्रसिद्ध मेहराब को नापती है।