9Bumi Berlapis

Pada 8 Oktober 1909 sebuah gempa mengguncang lembah Kupa, di tenggara Zagreb.

Andrija Mohorovičić, yang memimpin observatorium di sana, mengumpulkan seismogram yang terekam di seluruh Eropa dan memperhatikan sesuatu yang ganjil: hingga beberapa ratus kilometer dari episentrum, gelombang pertama datang dengan satu cara; lebih jauh, jenis gelombang pertama yang lain mengambil alih, seolah-olah sebagian energi telah menemukan jalan yang lebih cepat di kedalaman. Ia menjelaskannya dengan sebuah batas sekitar lima puluh kilometer di bawah permukaan, di bawah batas itu gelombang merambat lebih cepat: dasar kerak. Seabad rekaman semacam itu, jutaan jumlahnya, telah mengubah batas pertama itu menjadi model acuan seluruh Bumi, lapis demi lapis, dengan kecepatannya, massa jenisnya, percepatan gravitasinya, dan tekanannya hingga ke pusat. Bab ini menunjukkan bagaimana sebuah batas ditemukan dari waktu tempuh, apa yang dikatakan model acuan, bagaimana profil massa jenis digambar dari kecepatan seismik saja lalu diperiksa terhadap massa dan momen inersia Bumi, mineral apa yang membentuk mantel pada setiap kedalaman, apa yang menyusun inti, dan di mana cangkang kaku planet ini berakhir.

Yang sudah kamu ketahui

Gelombang P adalah gelombang kompresi, gelombang S adalah gelombang geser; gelombang S tidak merambat dalam cairan, dan bayangan P dan S dari inti memberikan jari-jari inti luar yang cair (Buku 2, kelas 11). Gelombang dibiaskan pada suatu batas menurut hukum Snell, $\sin i_1/v_1 = \sin i_2/v_2$ (fisika). Dalam fluida diam tekanan bertambah dengan kedalaman sebagai $\mathrm dP = \rho g\,\mathrm dz$ (fisika, Sarjana Tahun ke-1). Kerak, mantel, dan inti diperkenalkan dalam Buku 1 (kelas 6).

9.1 Gelombang seismik dalam Bumi berlapis

Kecepatan gelombang seismik bergantung pada modulus elastis batuan dan pada massa jenisnya. Buku-buku fisika menurunkannya dari persamaan elastisitas kontinum; di sini keduanya diambil sebagai diketahui.

Proposisi 9.1 (Kecepatan seismik)

Dalam padatan elastis isotrop dengan massa jenis $\rho$, modulus bulk $K$ dan modulus geser $\mu$, gelombang P dan S merambat dengan laju

$$v_P = \sqrt{\frac{K + \tfrac43\mu}{\rho}}, \qquad v_S = \sqrt{\frac{\mu}{\rho}}.$$

Dalam cairan $\mu = 0$: $v_S = 0$ dan tidak ada gelombang S yang merambat.

Karena $K$ dan $\mu$ positif, $v_P > v_S$ selalu: di kerak dan mantel PREM, $v_P$ kira-kira $1.8$ hingga $1.9$ kali $v_S$, dan gelombang P tiba lebih dulu. Kedua kecepatan umumnya bertambah dengan kedalaman, karena tekanan mengeraskan batuan lebih daripada memampatkannya, sehingga sinar membelok kembali ke permukaan; dan pada beberapa kedalaman keduanya melompat.

Definisi 9.2 (Diskontinuitas seismik, Moho, batas inti–mantel dan batas inti dalam)

Sebuah diskontinuitas seismik adalah permukaan di dalam Bumi tempat kecepatan seismik, massa jenis, atau keduanya berubah secara tiba-tiba, dalam ketebalan yang kecil dibanding panjang gelombang seismik. Diskontinuitas Mohorovičić (atau Moho) adalah dasar kerak, tempat $v_P$ melompat hingga sekitar $8\,\mathrm{km}\,\mathrm{s}^{-1}$. Batas inti–mantel adalah permukaan antara mantel silikat padat dan inti luar yang cair; batas inti dalam adalah permukaan antara inti luar yang cair dan inti dalam yang padat.

9.1.1 Pembiasan pada batas lapisan

Ambil sebuah lapisan dengan tebal $h$ dan kecepatan $v_1$, yaitu kerak, di atas ruang setengah dengan kecepatan $v_2 > v_1$, yaitu mantel, serta sebuah sumber di permukaan. Tiga gelombang mencapai penerima pada jarak $x$. Gelombang langsung merambat dalam lapisan, dengan kecepatan $v_1$. Gelombang pantul memantul dari batas itu. Dan sinar yang menumbuk batas pada sudut kritis $i_c$, dengan $\sin i_c = v_1/v_2$, dibiaskan sepanjang batas, merambat di medium yang lebih cepat tepat di bawahnya dengan kecepatan $v_2$, dan mengirimkan energi kembali ke atas ke dalam lapisan pada sudut yang sama $i_c$ di sepanjang jalurnya.

Definisi 9.3 (Gelombang kepala, jarak persilangan)

Sebuah gelombang kepala adalah gelombang yang merambat sepanjang suatu batas dengan kecepatan medium yang lebih cepat di bawahnya dan meninggalkannya ke atas pada sudut kritis. Jarak persilangan adalah jarak dari sumber, di luar mana gelombang kepala tiba lebih dulu daripada gelombang langsung.

Teorema 9.4 (Waktu tempuh pada Bumi dua-lapisan)

Di atas lapisan dengan tebal $h$ dan kecepatan $v_1$ yang bertumpu pada ruang setengah dengan kecepatan $v_2 > v_1$, sumber dan penerima di permukaan yang berjarak $x$ menghasilkan

$$t_{\text{langsung}} = \frac{x}{v_1}, \qquad t_{\text{kepala}} = \frac{x}{v_2} + \frac{2h\cos i_c}{v_1} \quad (x \ge 2h\tan i_c), \qquad \sin i_c = \frac{v_1}{v_2},$$

dan gelombang kepala tiba lebih dulu di luar jarak persilangan

$$x_c = 2h\sqrt{\frac{v_2 + v_1}{v_2 - v_1}}.$$

Pada grafik waktu tempuh terhadap jarak, gelombang langsung dan gelombang kepala tampak sebagai dua garis lurus. Gradiennya adalah kebalikan kecepatan, $1/v_1$ dan $1/v_2$; garis gelombang kepala, bila diperpanjang mundur hingga $x = 0$, memotong sumbu waktu di waktu intersep $t_i = 2h\cos i_c/v_1$. Gelombang pantul, $t = \sqrt{x^2 + 4h^2}/v_1$, adalah hiperbola yang menyinggung garis gelombang kepala di jarak kritis $2h\tan i_c$, tempat gelombang kepala mulai terbentuk (Latihan 9.10).

Metode 9.5 (Kedalaman suatu batas dari profil refraksi)

1. Gambarkan waktu kedatangan pertama terhadap jarak, dan cocokkan satu garis lurus pada kedatangan dekat sumber serta satu garis lain pada kedatangan yang jauh.
2. Kebalikan gradien memberikan $v_1$ dan $v_2$; lalu $\sin i_c = v_1/v_2$.
3. Baca waktu intersep $t_i$ dari garis yang jauh pada $x = 0$, dan hitung $h = t_i v_1/(2\cos i_c)$; periksa dengan jarak persilangan, $h = \tfrac12 x_c\sqrt{(v_2 - v_1)/(v_2 + v_1)}$.
4. Sebuah batas hanya ditemukan jika $v_2 > v_1$: lapisan yang lebih lambat di bawah lapisan yang lebih cepat tidak menghasilkan gelombang kepala dan tetap tersembunyi.

Dua jenis kedatangan pertama Mohorovičić tepat sama dengan dua garis ini: gelombang langsung di kerak dekat sumber, dan gelombang kepala sepanjang puncak mantel yang lebih jauh. Perkiraannya untuk ketebalan kerak di kawasan itu, $54\,\mathrm{km}$, telah dikonfirmasi dalam orde besarnya, tetapi kedalaman Moho bervariasi dari satu tempat ke tempat lain. Di bawah samudra kerak hanya sekitar $5\,\mathrm{km}$ tebalnya; di bawah benua rata-ratanya sekitar $30\,\mathrm{km}$, dan jauh lebih tebal di bawah pegunungan besar. Untuk model acuannya, PREM menempatkan Moho pada $11\,\mathrm{km}$ di bawah permukaan laut di bawah samudra dan pada $35\,\mathrm{km}$ di bawah benua.

Sejarah — Andrija Mohorovičić

Andrija Mohorovičić (1857–1936) datang ke seismologi dari meteorologi: seorang guru, lalu dari 1891 hingga 1921 direktur observatorium meteorologi Zagreb, dan ia menerbitkan kajian meteorologi terakhirnya pada 1901. Pada seismogram gempa lembah Kupa 8 Oktober 1909 ia menemukan dua pasang fase P dan S yang berbeda: dekat sumber, satu jenis gempa pertama tiba lebih dulu, dan lebih jauh, jenis lain, yang telah merambat lebih cepat di kedalaman. Pembacaannya atas kedua kedatangan ini sebagai gelombang langsung dan gelombang yang dibiaskan di bawah suatu batas menghasilkan batas yang kini menyandang namanya, serta pengukuran pertama ketebalan kerak.

9.2 Model acuan Bumi

Penalaran yang sama, diterapkan pada jutaan waktu tempuh di semua jarak dan pada periode osilasi bebas Bumi (seluruh planet berdering seperti lonceng sesudah gempa besar), menghasilkan kecepatan pada setiap kedalaman.

Definisi 9.6 (Model acuan Bumi)

Sebuah model acuan Bumi adalah Bumi yang simetris bola, diberikan sebagai kecepatan seismik $v_P(r)$ dan $v_S(r)$, massa jenis $\rho(r)$ dan, pada model yang paling lengkap, redaman, sebagai fungsi jari-jari $r$ saja, yang mencocokkan waktu tempuh teramati, periode osilasi bebas, massa Bumi, dan momen inersianya. Yang paling luas dipakai adalah PREM, model acuan Bumi preliminer (1981).

PREM dicocokkan dengan jari-jari $6371\,\mathrm{km}$, massa $5.974 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$ dan faktor momen inersia $0.3308$ Bumi. Ia membagi planet ini menjadi beberapa wilayah yang dihubungkan oleh diskontinuitas, dan profilnya (gambar di bawah) menunjukkan sekaligus lapisan-lapisan utamanya.

Definisi 9.7 (Kerak, mantel, inti luar, inti dalam)

Kerak adalah lapisan silikat terluar di atas Moho. Mantel adalah cangkang silikat padat di antara Moho dan batas inti–mantel, pada kedalaman sekitar $2891\,\mathrm{km}$. Inti luar adalah cangkang logam cair di antara batas inti–mantel dan batas inti dalam, pada kedalaman sekitar $5150\,\mathrm{km}$. Inti dalam adalah bola logam padat di bawahnya, dengan jari-jari sekitar $1220\,\mathrm{km}$.

batas dalam PREM	kedalaman (km)	jari-jari (km)	apa yang berubah
Moho	24.4	6346.6	kerak di atas, peridotit di bawah; $v_P$ 6.8 hingga 8.1
diskontinuitas 220 km	220	6151	dasar zona kecepatan rendah dalam PREM
diskontinuitas 400 km	400	5971	olivin menjadi wadsleyit ($410\,\mathrm{km}$ dalam sebagian besar kajian)
diskontinuitas 670 km	670	5701	ringwoodit menjadi bridgmanit dan ferropericlase ($660\,\mathrm{km}$ dalam sebagian besar kajian)
batas inti–mantel	2891	3480	silikat menjadi besi cair; $v_S$ 7.3 hingga 0; $\rho$ 5.57 hingga 9.90
batas inti dalam	5149.5	1221.5	besi cair menjadi padat; $v_S$ 0 hingga 3.5; $\rho$ 12.17 hingga 12.76

Dua fakta dalam profil ini teramati secara langsung. Hilangnya $v_S$ di inti luar adalah bayangan gelombang S yang disebutkan di atas: gelombang S masuk ke inti hanya sebagai gelombang P, karena inti tidak dapat meneruskan geseran, sehingga ia cair. Dan inti dalam meneruskan gelombang S, pelan: ia padat. Fakta kedua itu berasal dari kedatangan P yang lemah di tempat gelombang P seharusnya tidak ada.

Sejarah — Inge Lehmann dan inti dalam

Inge Lehmann (1888–1993), kepala departemen seismologi lembaga geodesi Denmark, mempelajari rekaman gempa Buller 1929 di Selandia Baru dan menemukan gelombang P yang tiba di dalam zona bayangan, tempat inti seharusnya membelokkannya menjauh. Dalam sebuah makalah 1936 dengan judul terpendek, P$'$, ia menunjukkan bahwa gelombang itu dapat dijelaskan jika inti memuat inti dalam yang lebih kecil dengan kecepatan P yang lebih tinggi, yang mengembalikan sebagian energi ke arah permukaan. Inti dalamnya kini diketahui padat, dan tumbuh perlahan seiring Bumi mendingin. Ia juga menemukan diskontinuitas dekat $220\,\mathrm{km}$ yang menyandang namanya.

9.3 Massa jenis, gravitasi dan tekanan dari data seismik

Kecepatan seismik memberi dua kombinasi modulus dan massa jenis, bukan massa jenis itu sendiri. Relasi ketiga berasal dari anggapan bahwa, di dalam lapisan dengan komposisi seragam, batuan hanya termampatkan oleh berat batuan di atasnya.

Definisi 9.8 (Parameter seismik)

Parameter seismik pada suatu kedalaman adalah

$$\Phi = v_P^2 - \tfrac43 v_S^2 = \frac{K}{\rho},$$

modulus bulk dibagi massa jenis, dihitung dari dua kecepatan seismik saja (Proposisi 9.1).

Teorema 9.9 (Persamaan Adams–Williamson)

Dalam suatu wilayah dengan komposisi seragam, dalam kesetimbangan hidrostatik, termampatkan secara adiabatik, massa jenis bervariasi terhadap jari-jari sebagai

$$\frac{\mathrm d\rho}{\mathrm dr} = -\frac{\rho(r)\,g(r)}{\Phi(r)},$$

dengan $g(r)$ adalah gravitasi pada jari-jari $r$.

Persamaan ini gagal pada suatu diskontinuitas, tempat komposisi atau struktur kristal berubah, dan di mana pun suhu menyimpang dari adiabat; tetapi di antara diskontinuitas ia menjelaskan dengan sangat baik peningkatan massa jenis yang teramati terhadap kedalaman (panel (c) gambar di bawah). Dengan memulai dari massa jenis di puncak setiap wilayah, mengintegralkannya ke bawah, dan menyesuaikan nilai awal hingga massa dan momen inersia tepat, begitulah model massa jenis pertama dibangun. Kedua bilangan global itu adalah integral massa jenis.

Proposisi 9.10 (Massa, gravitasi, tekanan dan momen inersia)

Untuk Bumi simetris bola dengan jari-jari $R$ dan massa jenis $\rho(r)$, massa di dalam jari-jari $r$, gravitasi, tekanan, dan momen inersia terhadap sumbu yang melalui pusat adalah

$$m(r) = \int_0^r 4\pi s^2\rho(s)\,\mathrm ds, \quad g(r) = \frac{G\,m(r)}{r^2}, \quad P(r) = \int_r^R \rho(s)\,g(s)\,\mathrm ds, \quad I = \frac{8\pi}{3}\int_0^R \rho(r)\,r^4\,\mathrm dr.$$

Untuk bola dengan massa jenis seragam, $I = \tfrac{8\pi}{15}\rho R^5 = 0.4\,MR^2$. Faktor Bumi $I/MR^2 = 0.3308$ lebih kecil: massanya terkonsentrasi ke arah pusat, dan itu adalah argumen pertama untuk inti yang padat. Dihitung dari massa jenis PREM saja, integral-integral itu memberikan massa $5.976 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$ ($0.06\,\%$ di atas $5.972 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$ yang terukur), faktor $0.3309$, dan tekanan pusat sebesar $364\,\mathrm{GPa}$, nilai yang ditabelkan bersama PREM hingga $0.1\,\%$.

Bahwa gravitasi bertambah dalam perjalanan ke bawah melalui mantel adalah akibat langsung dari inti yang padat: massa yang tersisa di dalam jari-jari menurun lebih lambat daripada $r^2$. Melalui mantel $g$ hampir tidak berubah, dan tekanan bertambah hampir linear terhadap kedalaman, sekitar $4.7\,\mathrm{GPa}$ per seratus kilometer.

9.4 Mantel: satu batuan, beberapa asosiasi mineral

Mantel atas adalah peridotit, dikenal dari fragmen yang dibawa gunung api ke permukaan dan dari irisan mantel yang terdorong ke atas benua: sekitar separuh hingga tiga per lima olivin menurut volume ($49\text{ sampai }62\,\%$ dalam komposisi yang diusulkan), sisanya piroksen dan mineral beralumina (plagioklas, spinel atau garnet, bergantung pada kedalaman). Tekanan yang bertambah dengan kedalaman tidak mengubah komposisi ini, tetapi memaksa atomnya ke dalam susunan yang lebih padat: polimorf (Bab 7) muncul satu demi satu.

Definisi 9.11 (Zona transisi mantel)

Zona transisi mantel adalah bagian mantel di antara diskontinuitas seismik dekat kedalaman $410\,\mathrm{km}$ dan $660\,\mathrm{km}$, tempat olivin mantel atas digantikan oleh polimorf-polimorfnya yang lebih padat, wadsleyit lalu ringwoodit. Di atasnya terdapat mantel atas; di bawahnya mantel bawah, hingga batas inti–mantel.

Pada sekitar $410\,\mathrm{km}$ ($14\,\mathrm{GPa}$) olivin $\ce{(Mg,Fe)2SiO4}$ berubah menjadi wadsleyit, dengan rumus yang sama; dekat $520\,\mathrm{km}$ ($17.5\,\mathrm{GPa}$) wadsleyit berubah menjadi ringwoodit; piroksen larut ke dalam garnet kaya silikon, majorit, hingga pada pertengahan zona transisi garnet memuat semuanya, sehingga zona itu sedikit lebih dari separuh polimorf olivin dan sisanya garnet. Pada sekitar $660\,\mathrm{km}$, pada tekanan dekat $24\,\mathrm{GPa}$, ringwoodit terurai menjadi dua mineral, ditulis untuk anggota ujung kaya magnesium

bridgmanit, $\ce{(Mg,Fe)SiO3}$ dengan struktur perovskit, dan ferropericlase, $\ce{(Mg,Fe)O}$. Mantel bawah dengan komposisi yang sama seperti mantel atas kira-kira $75\,\%$ bridgmanit, $17\,\%$ ferropericlase dan $8\,\%$ perovskit silikat kalsium menurut volume, dan cocok dengan massa jenis serta kecepatan model acuan. Bridgmanit karena itu adalah mineral paling melimpah di Bumi; namanya baru diberikan pada 2014, setelah butir alami dideskripsikan dalam meteorit yang mengalami kejutan tekanan hebat.

Setiap perubahan menghasilkan mineral yang lebih padat, sehingga menaikkan massa jenis dan kecepatan seismik: transisi-transisi itu adalah diskontinuitas pada profil (gambar di bawah). Kedalamannya tidak tetap. Perubahan fase terjadi pada tekanan yang bergantung pada suhu, dan gradien ketergantungan itu (gradien Clapeyron, yang dibahas dalam volume Sarjana Tahun ke-2) menggeser diskontinuitas $410\,\mathrm{km}$ ke atas dan $660\,\mathrm{km}$ ke bawah di batuan dingin lempeng yang tenggelam. Memetakan topografi diskontinuitas adalah salah satu cara menemukan wilayah dingin dan panas di mantel.

Di dasar mantel, lapisan yang disebut D$''$ (D dua-prima, nama yang dipertahankan dari model awal Bumi) memiliki gradien kecepatan yang berbeda dari bagian lain mantel bawah; PREM memberinya $150\,\mathrm{km}$ terbawah mantel. Lapisan ini heterogen secara seismik: bercak-bercak kecepatan sangat rendah, gradien curam, reflektor. Diperkirakan ia adalah lapisan batas antara inti yang panas dan mantel, dan mungkin kuburan lempeng-lempeng tua.

9.5 Inti

Inti sebagian besar terdiri atas besi. Massa jenisnya, kecepatannya, dan kemampuannya membangkitkan medan magnet semuanya menunjuk ke logam, dan di antara unsur-unsur yang cukup berat dan yang tampak umum pada meteorit serta Matahari, besi jauh paling melimpah. Nikel, yang melimpah dalam meteorit besi, menyertainya. Tetapi inti bukan besi–nikel murni.

• Inti $5\text{ sampai }10\,\%$ lebih ringan daripada besi murni pada tekanan dan suhu yang sama: ia harus mengandung unsur-unsur ringan, di antaranya silikon, belerang, karbon, oksigen, dan hidrogen adalah kandidatnya.
• Massa jenis melompat sekitar $4.5\,\%$ pada batas inti dalam, terlalu besar untuk pembekuan satu logam yang sama: inti dalam juga mengandung unsur ringan, tetapi lebih sedikit, beberapa persen dibandingkan $5\text{ sampai }10\,\%$ di cairan.

Perbedaan ini punya konsekuensi. Seiring Bumi mendingin — mantelnya kira-kira $100{}^{\circ}\mathrm{C}$ per miliar tahun saat ini — cairan inti membeku ke inti dalam, yang tumbuh, dan

pembekuan menyisakan sebagian besar unsur ringan di dalam cairan. Cairan ringan yang dilepaskan di dasar inti luar naik, dan daya apung ini diduga membantu mengaduk inti luar serta menggerakkan dinamo yang menghasilkan medan magnet Bumi.

9.6 Lapisan mekanik: litosfer dan astenosfer

Lapisan di atas didefinisikan oleh komposisi dan fase: kerak dan mantel adalah batuan yang berbeda, inti luar dan inti dalam adalah keadaan yang berbeda. Tektonik lempeng memerlukan pembagian lain, berdasarkan kekuatan, yang memotong pembagian pertama.

Definisi 9.12 (Litosfer, astenosfer, zona kecepatan rendah)

Sebuah litosfer adalah cangkang luar Bumi yang kaku, yaitu kerak dan mantel paling atas, yang berperilaku sebagai lapisan kuat dalam waktu geologi dan terbagi menjadi lempeng. Astenosfer adalah lapisan yang lebih lemah di mantel atas di bawahnya, yang berdeformasi dengan aliran lambat dan membiarkan lempeng bergerak. Zona kecepatan rendah adalah rentang kedalaman di bawah litosfer tempat kecepatan seismik, terutama kecepatan S, lebih rendah daripada tepat di atas dan di bawahnya.

Litosfer bukan batuan melainkan suatu rentang suhu: peridotit mantel kuat di tempat yang dingin dan merayap di tempat yang panas, dan dasarnya kira-kira berupa isoterm. Ia tipis di bawah punggungan, tempat mantel panas naik, sekitar $140\,\mathrm{km}$ tebalnya di bawah dasar samudra tertua, dan $40\text{ sampai }280\,\mathrm{km}$ tebalnya di bawah benua, paling tebal di bawah kraton tua; puncak astenosfer terletak sekitar $80\text{ sampai }200\,\mathrm{km}$. Secara seismik, astenosfer tampak sebagai zona kecepatan rendah, dekat dengan kondisi peleburannya: dalam PREM kecepatan S berkurang sedikit dari Moho ke bawah hingga $220\,\mathrm{km}$, tempat ia melompat naik lagi. Bagaimana kekuatan bergantung pada suhu, dan mengapa, menjadi pokok bahasan Bab 16.

Di lapangan — Stasiun seismik

Data waktu tempuh yang menjadi dasar model acuan berasal dari stasiun permanen. Seismometer pita-lebar, yang merekam gerakan tanah dari seperseratus detik hingga beberapa jam periodenya, berdiri di atas tiang beton yang dibangun di atas batuan dasar yang terbuka dan diisolasi dari lantai ruang bawah tanah, di bawah penutup yang menjaga suhunya tetap stabil: perubahan sepersekian derajat, hembusan angin, atau truk yang lewat akan tampak pada rekaman. Pencatat data memberi cap waktu pada setiap sampel dengan waktu dari satelit, dan rekaman dialirkan ke pusat data yang membagikannya secara terbuka. Jaringan stasiun semacam itu menentukan lokasi dan waktu setiap gempa besar; waktu kedatangan yang dipilih dari rekaman mereka diinversi menjadi kecepatan pada setiap kedalaman.

9.7 Latihan

Latihan 9.1 ★

Dengan jari-jari PREM $R = 6371\,\mathrm{km}$, $r_{\text{CMB}} = 3480\,\mathrm{km}$ dan $r_{\text{ICB}} = 1221.5\,\mathrm{km}$, hitung fraksi volume Bumi yang ditempati oleh inti dan oleh inti dalam.

Solusi

Solusi Latihan 9.1.

Fraksi volume adalah kubus dari perbandingan jari-jari: inti $(3480/6371)^3 = 0.1630$, yaitu $16.3\,\%$; inti dalam $(1221.5/6371)^3 = 0.00705$, $0.70\,\%$.

Latihan 9.2 ★

Tepat di atas batas inti–mantel PREM memberikan $v_P = 13.7166\,\mathrm{km}\,\mathrm{s}^{-1}$, $v_S = 7.264\,66\,\mathrm{km}\,\mathrm{s}^{-1}$, $\rho = 5.566\,45\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$; tepat di bawahnya, $v_P = 8.064\,82\,\mathrm{km}\,\mathrm{s}^{-1}$, $v_S = 0$, $\rho = 9.903\,49\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$. Hitung parameter seismik dan modulus bulk di setiap sisi (dalam GPa). Apa yang berubah paling banyak di seberang batas?

Solusi

Solusi Latihan 9.2.

Di atas: $\Phi = 13.7166^2 - \tfrac43\times7.26466^2 = 188.145 - 70.367 = 117.78\,\mathrm{km}^{2}\,\mathrm{s}^{-2}$, $K = \rho\Phi = 5566.45\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{-3}\times 117.78 \times 10^{6}\,\mathrm{m}^{2}\,\mathrm{s}^{-2} = 655.6\,\mathrm{GPa}$. Di bawah: $\Phi = 8.06482^2 = 65.04\,\mathrm{km}^{2}\,\mathrm{s}^{-2}$, $K = 9903.49\times65.04 \times 10^{6} = 644.1\,\mathrm{GPa}$. Modulus bulk hampir tidak berubah ($-1.7\,\%$). Yang berubah adalah modulus geser, $\mu = \rho v_S^2 = 293.8\,\mathrm{GPa}$ di atas dan $0$ di bawah (cairan), dan massa jenis, yang naik sebesar $78\,\%$: karena itu $v_P$ turun meskipun $K$ hampir sama.

Latihan 9.3 ★

Kerak setebal $30\,\mathrm{km}$, dengan kecepatan $6.2\,\mathrm{km}\,\mathrm{s}^{-1}$, bertumpu pada mantel dengan $8.1\,\mathrm{km}\,\mathrm{s}^{-1}$. Hitung sudut kritis, jarak kritis, dan jarak persilangan.

Solusi

Solusi Latihan 9.3.

$\sin i_c = 6.2/8.1 = 0.7654$, $i_c = 49.95{}^{\circ}$. Jarak kritis $2\times30\times\tan49.95{}^{\circ} = 60\times1.1906 = 71.4\,\mathrm{km}$. Jarak persilangan $60\sqrt{14.3/1.9} = 60\times2.743 = 164.6\,\mathrm{km}$.

Latihan 9.4 ★

Massa inti adalah $1.94 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$ dan jari-jarinya $3480\,\mathrm{km}$. Hitung gravitasi pada batas inti–mantel dan bandingkan dengan gravitasi permukaan, $9.82\,\mathrm{m}\,\mathrm{s}^{-2}$. Mengapa ia lebih besar?

Solusi

Solusi Latihan 9.4.

$g = Gm/r^2 = 6.674 \times 10^{-11}\times1.94 \times 10^{24}/(3.48 \times 10^{6})^2 = 10.69\,\mathrm{m}\,\mathrm{s}^{-2}$, $9\,\%$ lebih besar daripada di permukaan. Menuju inti, jari-jari kuadrat turun menjadi $(3480/6371)^2 = 0.298$ dari nilai permukaannya, sementara massa penarik hanya turun menjadi $1.94/5.972 = 0.325$ dari total, karena inti memuat sepertiga massa: $0.325/0.298 = 1.09$.

Latihan 9.5 ★★

Pada suatu profil refraksi, kedatangan pertama berada pada $10.0\,\mathrm{s}$ di $60\,\mathrm{km}$, pada $33.3\,\mathrm{s}$ di $200\,\mathrm{km}$, dan pada $45.8\,\mathrm{s}$ di $300\,\mathrm{km}$; garis yang melalui titik pertama melewati titik asal. Cari $v_1$, $v_2$, waktu intersep, dan kedalaman batas, lalu periksa hasilnya dengan jarak persilangan.

Solusi

Solusi Latihan 9.5.

Dekat sumber $v_1 = 60/10.0 = 6.0\,\mathrm{km}\,\mathrm{s}^{-1}$. Jauh dari sumber $v_2 = (300 - 200)/(45.8 - 33.3) = 100/12.5 = 8.0\,\mathrm{km}\,\mathrm{s}^{-1}$; waktu intersep adalah $t_i = 33.3 - 200/8.0 = 8.3\,\mathrm{s}$. Lalu $\sin i_c = 0.75$, $\cos i_c = 0.6614$, dan $h = t_i v_1/(2\cos i_c) = 8.3\times6.0/1.3229 = 37.6\,\mathrm{km}$. Periksa: $x_c = 2\times37.6\times\sqrt{14/2} = 199\,\mathrm{km}$, tempat kedua gelombang tiba pada $199/6.0 = 199/8.0 + 8.3 = 33.2\,\mathrm{s}$.

Latihan 9.6 ★★

Tunjukkan bahwa bola seragam memiliki $I = 0.4\,MR^2$. Lalu hitung massa dan faktor $I/MR^2$ Bumi dua-lapisan: inti dengan jari-jari $3480\,\mathrm{km}$ dan massa jenis $11.0\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$ dalam mantel dengan massa jenis $4.45\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$, dengan $R = 6371\,\mathrm{km}$. Bandingkan dengan $5.972 \times 10^{24}$ kg dan $0.3308$.

Solusi

Solusi Latihan 9.6.

Untuk $\rho$ seragam, $I = \tfrac{8\pi}{3}\rho\int_0^R r^4\,\mathrm dr = \tfrac{8\pi}{15}\rho R^5$ dan $M = \tfrac43\pi\rho R^3$, sehingga $I/MR^2 = (8/15)/(4/3) = 0.4$. Dua lapisan ($r_c = 3.48 \times 10^{6}\,\mathrm{m}$, $R = 6.371 \times 10^{6}\,\mathrm{m}$): $M = \tfrac43\pi\bigl(11000\,r_c^3 + 4450\,(R^3 - r_c^3)\bigr) = 5.977 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$, $0.08\,\%$ di atas massa terukur; $I = \tfrac{8\pi}{15}\bigl(11000\,r_c^5 + 4450\,(R^5 - r_c^5)\bigr)$ memberikan $I/MR^2 = 0.3457$. Massanya sudah tepat, tetapi faktornya $4.5\,\%$ terlalu tinggi: mantel nyata tidak seragam, massa jenisnya bertambah dengan kedalaman, yang memindahkan massa ke arah dalam.

Latihan 9.7 ★★

Pada kedalaman $1471\,\mathrm{km}$ PREM memberikan $v_P = 12.16\,\mathrm{km}\,\mathrm{s}^{-1}$, $v_S = 6.673\,\mathrm{km}\,\mathrm{s}^{-1}$, $\rho = 4.86\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$, dan gravitasinya $9.9\,\mathrm{m}\,\mathrm{s}^{-2}$. Hitung gradien massa jenis yang diberikan oleh persamaan Adams–Williamson, dalam $\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$ per $1000\,\mathrm{km}$, dan bandingkan dengan massa jenis PREM, $4.844$ pada $1471\,\mathrm{km}$ dan $5.357$ pada $2471\,\mathrm{km}$.

Solusi

Solusi Latihan 9.7.

$\Phi = 12.16^2 - \tfrac43\times6.673^2 = 147.87 - 59.37 = 88.49\,\mathrm{km}^{2}\,\mathrm{s}^{-2}$. Dengan kedalaman $z$, $\mathrm d\rho/\mathrm dz = \rho g/\Phi = 4860\times9.9/88.49 \times 10^{6} = 5.44 \times 10^{-4}\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{-4}$, yaitu $0.544\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{-3}$ per kilometer, atau $0.54\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$ per $1000\,\mathrm{km}$. PREM naik sebesar $5.357 - 4.844 = 0.513$ pada $1000\,\mathrm{km}$ ini, $6\,\%$ lebih kecil: gradien yang dihitung di puncak diterapkan pada seluruh interval, sementara $\Phi$ bertambah dengan kedalaman dan gradiennya menurun.

Latihan 9.8 ★★

Perkirakan tekanan pada kedalaman $670\,\mathrm{km}$ dari massa jenis rata-rata $3.57\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$ dan gravitasi $9.9\,\mathrm{m}\,\mathrm{s}^{-2}$. Perubahan mineral apa yang diharapkan di sana?

Solusi

Solusi Latihan 9.8.

$P \approx \bar\rho g z = 3570\times9.9\times670 \times 10^{3} = 23.7\,\mathrm{GPa}$ (PREM: $23.9\,\mathrm{GPa}$). Itulah tekanan, sekitar $24\,\mathrm{GPa}$, tempat ringwoodit terurai menjadi bridgmanit dan ferropericlase: diskontinuitas $660\,\mathrm{km}$.

Latihan 9.9 ★★

Massa jenis inti luar PREM rata-rata adalah $10.90\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$; pada batas inti dalam massa jenisnya $12.166\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$ di atas dan $12.764\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$ di bawah. (a) Jika besi pada kondisi yang sama $5\text{ sampai }10\,\%$ lebih padat daripada inti luar, rentang massa jenis apa yang diberikannya untuk besi cair di sana? (b) Hitung lompatan massa jenis pada batas inti dalam dalam persen, dan bandingkan dengan $4.5\,\%$ dari kajian terkini. (c) Apa yang dikatakan lompatan yang lebih besar daripada yang dapat dihasilkan oleh pembekuan saja tentang unsur-unsur ringan?

Solusi

Solusi Latihan 9.9.

(a) Besi cair: $10.90\times1.05 = 11.4$ hingga $10.90\times1.10 = 12.0\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$. (b) $12.764/12.166 = 1.049$: lompatan sebesar $4.9\,\%$ dalam PREM, sedikit lebih besar daripada $4.5\,\%$ dari kajian terkini. (c) Pembekuan saja hanya akan membuat padatan sedikit lebih padat daripada cairan; lompatan yang lebih besar berarti padatan memuat lebih sedikit unsur ringan daripada cairan: unsur-unsur itu lebih suka di cairan, dan pembekuan di batas inti dalam meninggalkan sebagian besar unsur itu di belakang.

Latihan 9.10 ★★★

Tunjukkan bahwa waktu gelombang pantul $t_r(x) = \sqrt{x^2 + 4h^2}/v_1$ dan waktu gelombang kepala pada Teorema 9.4 sama, dan memiliki gradien yang sama, pada $x = 2h\tan i_c$, serta bahwa $t_r > t_{\text{kepala}}$ di luar titik itu. Tafsirkan.

Solusi

Solusi Latihan 9.10.

Misalkan $x_* = 2h\tan i_c$. Maka $\sqrt{x_*^2 + 4h^2} = 2h/\cos i_c$ dan $t_r(x_*) = 2h/(v_1\cos i_c)$. Gelombang kepala memberikan $t(x_*) = 2h\tan i_c/v_2 + 2h\cos i_c/v_1 = \frac{2h}{v_1}\bigl(\sin^2 i_c/\cos i_c + \cos i_c\bigr) = 2h/(v_1\cos i_c)$, dengan $\sin i_c = v_1/v_2$: sama. Gradien hiperbola adalah $t_r'(x) = x/(v_1\sqrt{x^2 + 4h^2})$; pada $x_*$ ia adalah $\sin i_c/v_1 = 1/v_2$, gradien garis gelombang kepala. Karena $t_r'' > 0$, hiperbola itu cembung dan berada di atas setiap garis singgungnya: untuk $x > x_*$, $t_r > t_{\text{kepala}}$. Pada jarak kritis pantulan menumbuk batas tepat pada $i_c$ dan merupakan kelahiran gelombang kepala; di luar itu, gelombang kepala, yang diuntungkan karena merambat di medium cepat, tiba lebih dulu.

Latihan 9.11 ★★★

Untuk Bumi dengan massa jenis seragam $\rho$, tunjukkan bahwa $g(r) = \tfrac43\pi G\rho r$ dan $P(r) = \tfrac23\pi G\rho^2(R^2 - r^2)$. Hitung tekanan pusat dengan $\rho = 5513\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{-3}$ dan $R = 6371\,\mathrm{km}$, dan bandingkan dengan $363.85\,\mathrm{GPa}$ milik PREM.

Solusi

Solusi Latihan 9.11.

$m(r) = \tfrac43\pi\rho r^3$, sehingga $g = Gm/r^2 = \tfrac43\pi G\rho r$. Lalu $P(r) = \int_r^R \rho\,\tfrac43\pi G\rho s\,\mathrm ds = \tfrac23\pi G\rho^2(R^2 - r^2)$. Di pusat $P = \tfrac23\pi\times6.674 \times 10^{-11}\times5513^2\times (6.371 \times 10^{6})^2 = 172\,\mathrm{GPa}$, $47\,\%$ dari $363.85\,\mathrm{GPa}$ milik PREM: memusatkan massa ke arah pusat kira-kira menggandakan tekanan pusat.

Latihan 9.12 ★★★

Tunjukkan bahwa jika $g/\Phi$ konstan melalui suatu lapisan, persamaan Adams–Williamson memberikan $\rho = \rho_0\exp\bigl(g(z - z_0)/\Phi\bigr)$ dengan kedalaman $z$. Terapkan pada inti luar, dari $2891\,\mathrm{km}$ ($\rho_0 = 9.90\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$) hingga $5149.5\,\mathrm{km}$, dengan nilai rata-rata $g = 7.9\,\mathrm{m}\,\mathrm{s}^{-2}$ dan $\Phi = 87\,\mathrm{km}^{2}\,\mathrm{s}^{-2}$; bandingkan dengan $12.17\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$ milik PREM pada batas inti dalam.

Solusi

Solusi Latihan 9.12.

Dengan $z$ kedalaman, $\mathrm d\rho/\mathrm dz = \rho g/\Phi$; jika $g/\Phi$ adalah konstanta $a$, $\mathrm d(\ln\rho)/\mathrm dz = a$ dan $\rho = \rho_0 e^{a(z - z_0)}$. Di sini $a(z - z_0) = 7.9\times2258.5 \times 10^{3}/87 \times 10^{6} = 0.2051$ dan $\rho = 9.90\times e^{0.2051} = 9.90\times1.2276 = 12.15\,\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$, $0.2\,\%$ di bawah $12.17$ milik PREM: seluruh kenaikan massa jenis melalui inti luar adalah pemampatan diri.

9.8 Soal: menimbang kulit-kulit Bumi

Soal 9.1

Soal akhir pekan — volume, massa dan momen inersia Bumi empat-kulit yang dibangun dari PREM, dibandingkan dengan massa dan momen inersia terukur; gravitasi dan tekanan jauh di dalam

Bumi dipotong menjadi empat kulit pada jari-jari PREM, dan setiap kulit diberi massa jenis rata-ratanya dalam PREM, dibulatkan:

kulit	dari (km)	sampai (km)	massa jenis rata-rata ($\mathrm{g}\,\mathrm{cm}^{-3}$)
kerak, mantel atas dan zona transisi	5701	6371	3.57
mantel bawah	3480	5701	4.90
inti luar	1221.5	3480	10.90
inti dalam	0	1221.5	12.89

Gunakan $G = 6.674 \times 10^{-11}\,\mathrm{m}^{3}\,\mathrm{kg}^{-1}\,\mathrm{s}^{-2}$. Massa Bumi yang terukur adalah $5.972 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$ dan faktor momen inersianya $I/MR^2 = 0.3308$.

Bagian I — Volume.

1. Hitung volume Bumi.
2. Hitung volume setiap kulit.
3. Berapa fraksi volume yang ditempati setiap kulit? Kulit mana yang paling besar?
4. Berapa fraksi volume yang berupa inti?

Bagian II — Massa.

5. Hitung massa setiap kulit.
6. Jumlahkan, dan bandingkan totalnya dengan massa terukur.
7. Tentukan massa jenis rata-rata Bumi model.
8. Berapa fraksi massa yang berada di inti dalam?
9. Berapa fraksi massa yang berada di mantel dan kerak bersama-sama?
10. Bandingkan bagian inti dari volume dan dari massa, lalu jelaskan.

Bagian III — Momen inersia.

11. Tunjukkan dari Proposisi 9.10 bahwa kulit seragam di antara $r_1$ dan $r_2$ memiliki $I = \tfrac{8\pi}{15}\rho\,(r_2^5 - r_1^5)$.
12. Hitung momen inersia setiap kulit.
13. Kulit mana yang paling banyak menyumbang, dan mengapa inti dalam hampir tidak menyumbang apa-apa?
14. Jumlahkan dan hitung $I/MR^2$ untuk model.
15. Bandingkan dengan $0.3308$ dan dengan $0.4$ milik bola seragam.
16. Di dalam setiap kulit nyata massa jenis bertambah dengan kedalaman. Apakah itu menjelaskan mengapa faktor model terlalu tinggi? Jelaskan.

Bagian IV — Gravitasi dan tekanan.

17. Hitung gravitasi di permukaan model.
18. Hitung gravitasi pada batas inti–mantel.
19. Hitung massa jenis rata-rata mantel dan kerak bersama-sama.
20. Gravitasi di mantel tetap dekat $10\,\mathrm{m}\,\mathrm{s}^{-2}$. Perkirakan tekanan pada batas inti–mantel, dan bandingkan dengan $135.75\,\mathrm{GPa}$ milik PREM.
21. Hitung massa jenis rata-rata inti, dan kenaikan tekanan dari batas inti–mantel hingga pusat dalam inti seragam, $\tfrac23\pi G\rho_c^2 r_c^2$ (Latihan 9.11 diterapkan pada inti saja).
22. Jumlahkan keduanya untuk memperkirakan tekanan pusat, dan bandingkan dengan $363.85\,\mathrm{GPa}$ milik PREM. Mengapa perkiraan itu terlalu rendah?
23. Angka model yang mana yang diperiksa terhadap pengukuran, dan yang mana hanya terhadap PREM itu sendiri?
24. Berapa fraksi massa Bumi yang berada di inti?

Solusi

Solusi Soal 9.1.

1. $V = \tfrac43\pi(6.371 \times 10^{6})^3 = 1.0832 \times 10^{21}\,\mathrm{m}^{3}$.

2. $\tfrac43\pi(r_2^3 - r_1^3)$: kerak, mantel atas dan zona transisi $3.0706 \times 10^{20}\,\mathrm{m}^{3}$; mantel bawah $5.9961 \times 10^{20}\,\mathrm{m}^{3}$; inti luar $1.6890 \times 10^{20}\,\mathrm{m}^{3}$; inti dalam $7.634 \times 10^{18}\,\mathrm{m}^{3}$.

3. $28.35\,\%$, $55.36\,\%$, $15.59\,\%$ dan $0.70\,\%$: mantel bawah adalah kulit terbesar, lebih dari separuh volume Bumi.

4. $15.59 + 0.70 = 16.3\,\%$.

5. Kerak, mantel atas dan zona transisi $3.0706 \times 10^{20}\times3570 = 1.0962 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$; mantel bawah $2.9381 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$; inti luar $1.8410 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$; inti dalam $9.841 \times 10^{22}\,\mathrm{kg}$.

6. $5.9737 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$, $0.03\,\%$ di atas massa yang terukur $5.972 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$.

7. $5.9737 \times 10^{24}/1.0832 \times 10^{21} = 5515\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{-3}$.

8. $9.841 \times 10^{22}/5.9737 \times 10^{24} = 1.65\,\%$.

9. $(1.0962 + 2.9381)/5.9737 = 67.5\,\%$.

10. Inti adalah $16.3\,\%$ dari volume dan $32.5\,\%$ dari massa, dua kali lipat: massa jenis rata-ratanya, $10\,986\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{-3}$, kira-kira $2.5$ kali massa jenis mantel.

11. Kulit dengan massa jenis seragam memberikan $I = \tfrac{8\pi}{3}\rho\int_{r_1}^{r_2} r^4\,\mathrm dr = \tfrac{8\pi}{15}\rho (r_2^5 - r_1^5)$.

12. Kerak, mantel atas dan zona transisi $2.676 \times 10^{37}\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{2}$; mantel bawah $4.525 \times 10^{37}\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{2}$; inti luar $9.27 \times 10^{36}\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{2}$; inti dalam $5.87 \times 10^{34}\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{2}$.

13. Mantel bawah: ia memiliki separuh massa, pada jari-jari besar. Inti dalam memuat $1.6\,\%$ dari massa, dan seluruhnya dekat sumbu: bagiannya dari momen adalah $0.07\,\%$.

14. $I = 8.1345 \times 10^{37}\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{2}$ dan $I/MR^2 = 8.1345 \times 10^{37}/ (5.9737 \times 10^{24}\times(6.371 \times 10^{6})^2) = 0.3355$.

15. $1.4\,\%$ di atas $0.3308$, dan jauh di bawah $0.4$: model memiliki konsentrasi massa ke arah pusat yang hampir tepat.

16. Ya. Di dalam setiap kulit massa jenis nyata lebih tinggi di bagian bawah daripada di atas; kulit seragam dengan massa yang sama menempatkan terlalu banyak massa itu dekat jari-jari luarnya, tempat ia dihitung dengan $r^2$, dan karena itu melebihkan $I$.

17. $g = GM/R^2 = 6.674 \times 10^{-11}\times5.9737 \times 10^{24}/ (6.371 \times 10^{6})^2 = 9.822\,\mathrm{m}\,\mathrm{s}^{-2}$.

18. Massa inti adalah $1.8410 \times 10^{24} + 9.841 \times 10^{22} = 1.9394 \times 10^{24}\,\mathrm{kg}$, dan $g = G m/r_c^2 = 10.69\,\mathrm{m}\,\mathrm{s}^{-2}$.

19. $(1.0962 \times 10^{24} + 2.9381 \times 10^{24})/(3.0706 \times 10^{20} + 5.9961 \times 10^{20}) = 4.0343 \times 10^{24}/9.0667 \times 10^{20} = 4450\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{-3}$.

20. $P \approx 4450\times10\times2.891 \times 10^{6} = 128.6\,\mathrm{GPa}$, $5\,\%$ di bawah $135.75\,\mathrm{GPa}$ milik PREM.

21. $\rho_c = 1.9394 \times 10^{24}/1.7653 \times 10^{20} = 10\,986\,\mathrm{kg}\,\mathrm{m}^{-3}$, dan $\Delta P = \tfrac23\pi\times6.674 \times 10^{-11}\times10986^2\times (3.48 \times 10^{6})^2 = 204.3\,\mathrm{GPa}$.

22. $128.6 + 204.3 = 332.9\,\mathrm{GPa}$, $8.5\,\%$ di bawah $363.85\,\mathrm{GPa}$ milik PREM. Kedua perkiraan itu mengabaikan kenaikan massa jenis terhadap kedalaman di dalam setiap wilayah, yang menempatkan lebih banyak massa lebih dalam, menjaga gravitasi tetap lebih tinggi dalam perjalanan ke bawah, dan menaikkan $\rho g$, gradien tekanan.

23. Massa total (soal 6), faktor momen inersia (soal 15) dan gravitasi permukaan (soal 17, terhadap rata-rata terukur $9.82\,\mathrm{m}\,\mathrm{s}^{-2}$) diperiksa terhadap pengukuran Bumi; gravitasi di inti dan tekanan-tekanannya hanya dapat dibandingkan dengan PREM, yang sendiri adalah sebuah model.

24. Inti memuat $32.5\,\%$ dari massa Bumi.